磁化強度
Clash Royale CLAN TAG#URR8PPP - 在這篇文章內，向量與标量分別用粗體與斜體顯示。例如，位置向量通常用 rdisplaystyle mathbf r ,!
表示；而其大小則用 rdisplaystyle r,!
來表示。
磁化強度（英语：magnetization），又稱磁化向量，是衡量物體的磁性的一個物理量，定義為單位體積的磁偶極矩，如下方程式：
M =def nmdisplaystyle mathbf M stackrel def= nmathbf m；
其中，Mdisplaystyle mathbf M 
當施加外磁場於物質時，物質的內部會被磁化，會出現很多微小的磁偶極子。磁化強度描述物質被磁化的程度。採用國際單位制，磁化強度的單位是安培／公尺。
物質被磁化所產生的磁偶極矩有兩種起源。一種是由在原子內部的電子，由於外磁場的作用，其軌域運動產生的磁矩會做拉莫爾進動，從而產生的額外磁矩，累積凝聚而成。另外一種是在外加靜磁場後，物質內的粒子自旋發生「磁化」，趨於依照磁場方向排列。這些自旋構成的磁偶極子可視為一個個小磁鐵，可以以向量表示，作為自旋相關磁性分析的古典描述。例如，用於核磁共振現象中自旋動態的分析。
物質對於外磁場的響應，和物質本身任何已存在的磁偶極矩（例如，在鐵磁性物質內部的磁偶極矩），綜合起來，就是淨磁化強度。
在一個磁性物質的內部，磁化強度不一定是均勻的，磁化強度時常是位置向量的函數。
目录
1 馬克士威方程組
1.1 磁感應強度、磁場強度和磁化強度之間的關係
1.2 磁化電流
1.3 靜磁學
2 磁化動力學
3 磁性物質
3.1 抗磁性
3.2 順磁性
3.3 鐵磁性
3.4 反鐵磁性
3.5 亞鐵磁性
3.6 超順磁性
4 參閱
5 註釋
6 參考文獻
馬克士威方程組
馬克士威方程組描述磁感應強度 Bdisplaystyle mathbf B 
磁感應強度、磁場強度和磁化強度之間的關係
磁場強度 Hdisplaystyle mathbf H
H =def 1μ0B−Mdisplaystyle mathbf H stackrel def= frac 1mu _0mathbf B -mathbf M；
其中，μ0displaystyle mu _0
對於抗磁性物質和順磁性物質，Mdisplaystyle mathbf M
M=χmHdisplaystyle mathbf M =chi _mmathbf H；
其中，χmdisplaystyle chi _m
由於遲滯現象，鐵磁性物質的 Mdisplaystyle mathbf M
磁化電流
在磁性物質內，「磁化電流」是總電流的一部分，又稱為「束縛電流」，是由束縛電荷形成的。磁性物質內部的「束縛電流密度」 Jbdisplaystyle mathbf J _b
Jb =def ∇×Mdisplaystyle mathbf J _b stackrel def= nabla times mathbf M、
Kb =def M×n^displaystyle mathbf K _b stackrel def= mathbf M times hat n；
其中，n^displaystyle hat mathbf n 
在馬克士威方程組內的總電流 Jdisplaystyle mathbf J
J=Jf+Jb+JPdisplaystyle mathbf J =mathbf J _f+mathbf J _b+mathbf J _P；
其中，Jfdisplaystyle mathbf J _f
自由電流密度是由自由電荷形成的自由電流的密度。自由電荷不束縛於物質的原子的內部。
電極化電流是由含時電極化強度Pdisplaystyle mathbf P 
JP=∂P∂tdisplaystyle mathbf J _P=frac partial mathbf P partial t。
靜磁學
除去自由電流和各種含時效應，描述磁現象的馬克士威方程組約化為
∇⋅H=−∇⋅Mdisplaystyle mathbf nabla cdot H =-nabla cdot mathbf M、
∇×H=0displaystyle mathbf nabla times H =0。
應用類比方法，與靜電學問題類比：
∇⋅E=ρϵ0displaystyle mathbf nabla cdot E =frac rho epsilon _0、
∇×E=0displaystyle mathbf nabla times E =0，
靜磁學的問題可以用靜電學的方法來解析。在這裏，∇⋅Mdisplaystyle nabla cdot mathbf M 
磁化動力學
當思考奈米尺寸和奈米時段的磁化作用時，含時磁化物理行為變得很重要。不單只是依著外磁場的磁場線排列，在物質內的單獨的磁偶極矩會開始繞著外磁場進動，通過弛豫，緩慢地隨著能量傳輸進入物質結構，達成與磁場線排列。
磁性物質
各種不同磁性的級列。[1]
抗磁性
抗磁性是物質抗拒外磁場的趨向，因此，會被磁場排斥。所有物質都具有抗磁性。可是，對於具有順磁性的物質，順磁性通常比較顯著，遮掩了抗磁性。[2] 只有純抗磁性物質才能明顯地被觀測到抗磁性。例如，惰性氣體元素和抗腐蝕金屬元素（金、銀、銅等等）都具有顯著的抗磁性。[3]
當外磁場存在時，抗磁性才會表現出來。假設外磁場被撤除，則抗磁性也會遁隱形跡。
在具有抗磁性的物質裏，所有電子都已成對，內秉電子磁矩不能集成宏觀效應。抗磁性的機制是電子軌域運動，用經典物理理論解釋如下：[4]
- 由於外磁場的作用，環繞著原子核的電子，其軌域運動產生的磁矩會做拉莫爾進動，從而產生額外電流與伴隨的額外磁矩。這額外磁矩與外磁場呈相反方向，抗拒外磁場的作用。由這機制所帶來的磁化率與溫度無關，以方程式表達為
χ=− μ0NZe26m⟨r2⟩displaystyle chi =- frac mu _0NZe^26mlangle r^2rangle；
- 其中，μ0displaystyle mu _0
是原子數量密度，Zdisplaystyle Z
是電子質量，rdisplaystyle r
是軌道半徑。⟨r2⟩displaystyle langle r^2rangle
是 r2displaystyle r^2
的量子力學平均值。
特別注意，這解釋只能用來啟發思考。正確的解釋需要依賴量子力學。
順磁性
對於順磁性物質、鐵磁性物質、反鐵磁性物質，磁化率與溫度之間的理論關係。[4]
鹼金屬元素和除了鐵、鈷、鎳以外的過渡元素都具有順磁性。[3]在順磁性物質內部，由於原子軌域或分子軌域只含有奇數個電子，會存在有很多未配對電子。遵守包立不相容原理，任何配對電子的自旋，其磁矩的方向都必需彼此相反。未配對電子可以自由地將磁矩指向任意方向。當施加外磁場時，這些未配對電子的磁矩趨於與外磁場呈相同方向，從而使磁場更加強烈。假設外磁場被撤除，則順磁性也會消失無蹤。
一般而言，除了金屬物質以外，[3]順磁性與溫度相關。由於熱騷動（thermal agitation）造成的碰撞會影響磁矩整齊排列，溫度越高，順磁性越微弱；溫度越低，順磁性越強烈。
在低磁場，足夠高溫的狀況，[註 1]根據居里定律（Curie's law），磁化率 χdisplaystyle chi 
χ=C/Tdisplaystyle chi =C/T；
其中，Cdisplaystyle C
鐵磁性
磁化強度（豎軸）與H場（橫軸）之間的磁滯迴路關係。
在鐵磁性物質內部，如同順磁性物質，有很多未配對電子。由於交換作用（exchange interaction），這些電子的自旋趨於與相鄰未配對電子的自旋呈相同方向。由於鐵磁性物質內部又分為很多磁疇，雖然磁疇內部所有電子的自旋會單向排列，造成「飽合磁矩」，磁疇與磁疇之間，磁矩的方向與大小都不相同。所以，未被磁化的鐵磁性物質，其淨磁矩與磁化向量都等於零。
假設施加外磁場，這些磁疇的磁矩還趨於與外磁場呈相同方向，從而形成有可能相當強烈的磁化向量與其感應磁場。 隨著外磁場的增高，磁化強度也會增高，直到「飽和點」，淨磁矩等於飽合磁矩。這時，再增高外磁場也不會改變磁化強度。假設，現在減弱外磁場，磁化強度也會跟著減弱。但是不會與先前對於同一外磁場的磁化強度相同。磁化強度與外磁場的關係不是一一對應關係。磁化強度比外磁場的曲線形成了磁滯迴線。
假設再到達飽和點後，撤除外磁場，則鐵磁性物質仍能保存一些磁化的狀態，淨磁矩與磁化向量不等於零。所以，經過磁化處理後的鐵磁性物質具有「自發磁矩」。
每一種鐵磁性物質都具有自己獨特的居里溫度。假若溫度高過居里溫度，則鐵磁性物質會失去自發磁矩，從有序的「鐵磁相」轉變為無序的「順磁相」。這是因為熱力學的無序趨向，大大地超過了鐵磁性物質降低能量的有序趨向。根據居里-外斯定律（Curie-Weiss law），磁化率 χdisplaystyle chi
χ=C/(T−Tc)displaystyle chi =C/(T-T_c)；
其中，Tcdisplaystyle T_c
假設溫度低於居里溫度，則根據實驗得到的經驗公式，
ΔM(T)/M0=βT3/2displaystyle Delta M(T)/M_0=beta T^3/2；
其中，ΔM(T)=M(T)−M0displaystyle Delta M(T)=M(T)-M_0
這與布洛赫溫度1.5次方定律（Bloch T3/2 law）的理論結果一致。
鎳、鐵、鈷、釓與它們的合金、化合物等等，這些常見的鐵磁性物質很容易做實驗顯示出其鐵磁性。
反鐵磁性
反鐵磁性的有序排列
在反鐵磁性物質內部，相鄰價電子的自旋趨於相反方向。這種物質的淨磁矩為零，不會產生磁場。這種物質比較不常見，大多數反鐵磁性物質只存在於低溫狀況。假設溫度超過奈爾溫度，則通常會變為具有順磁性。例如，鉻、錳、輕鑭系元素等等，都具有反鐵磁性。
當溫度高於奈爾溫度 TNdisplaystyle T_N
χ=2CT+TNdisplaystyle chi =frac 2CT+T_N。
做實驗得到的經驗關係式為
χ=2CT+θdisplaystyle chi =frac 2CT+theta；
其中，θdisplaystyle theta 
理論而言，當溫度低於奈爾溫度 TNdisplaystyle T_N
- 假設外磁場垂直於自旋，則垂直磁化率近似為常數 χ⊥≈C/TNdisplaystyle chi _perp approx C/T_N
。
- 假設外磁場平行於自旋，則在絕對溫度0K時，平行磁化率為零；在從0K到奈爾溫度 TNdisplaystyle T_N
平滑地單調遞增至 χ∥(TN)=C/TNdisplaystyle chi _parallel (T_N)=C/T_N
。
亞鐵磁性
亞鐵磁性的有序排列
像鐵磁性物質一樣，當磁場不存在時，亞鐵磁性物質仍舊會保持磁化不變；又像反鐵磁性物質一樣，相鄰的電子自旋指向相反方向。這兩種性質並不互相矛盾，在亞鐵磁性物質內部，分別屬於不同次晶格的不同原子，其磁矩的方向相反，數值大小不相等，所以，物質的淨磁矩不等於０，磁化強度不等於零，具有較微弱的鐵磁性。
由於亞鐵磁性物質是絕緣體。處於高頻率時變磁場的亞鐵磁性物質，由於感應出的渦電流很少，可以允許微波穿過，所以可以做為像隔離器（isolator）、循環器（circulator）、回旋器（gyrator）等等微波器件的材料。
由於組成亞鐵磁性物質的成分必需分別具有至少兩種不同的磁矩，只有化合物或合金才會表現出亞鐵磁性。常見的亞鐵磁性物質有磁鐵礦（Fe3O4）、鐵氧體（ferrite）等等
超順磁性
當鐵磁體或亞鐵磁體的尺寸足夠小的時候，由於熱騷動影響，這些奈米粒子會隨機地改變方向。假設沒有外磁場，則通常它們不會表現出磁性。但是，假設施加外磁場，則它們會被磁化，就像順磁性一樣，而且磁化率超大於順磁體的磁化率。
參閱
- 磁導率
- 地球磁場
- 地磁逆轉
- 核磁共振
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註釋
^ 更確切地說，當 μB/KBT≫1displaystyle mu B/K_BTgg 1時，居里定律成立；其中，μdisplaystyle mu
是磁矩，KBdisplaystyle K_B
是波茲曼常數。
參考文獻
^ HP Meyers. Introductory solid state physics 2. CRC Press. 1997: 362; Figure 11.1. ISBN 0748406603.
^ Catherine Westbrook, Carolyn Kaut, Carolyn Kaut-Roth. MRI (Magnetic Resonance Imaging) in practice 2. Wiley-Blackwell. 1998: 217. ISBN 0632042052.
^ 3.03.13.2 Chen, Chih-Wen, Magnetism and metallurgy of soft magnetic materials, Courier Dover Publications: pp. 1, 7–8, 12, 1977, ISBN 9780486649979 引文格式1维护：冗余文本 (link)
^ 4.04.14.24.34.4 Kittel, Charles. Introduction to Solid State Physics 6th. John Wiley & Sons. 1986: pp. 299–302, 323–324, 330–335, 340–344, 351–352. ISBN 0-471-87474-4. 引文格式1维护：冗余文本 (link)
^ Chikazumi, Sōshin; Chad Graham. Physics of ferromagnetism 2nd. Oxford University Press. 2009: 140–142. ISBN 9780199564811. 引文使用过时参数coauthors (帮助)